氣力輸送鼓風(fēng)機空氣在管道中風(fēng)量損失介紹！
羅茨鼓風(fēng)機空氣在管道中的輸送在局部的損失系數講解：
大小、方向或情況的變化流體在通過(guò)邊璧急劇發(fā)在通風(fēng)管道中，類(lèi)繁多，變化復雜。系數。盡管如此對局變化的區域，如彎頭、而產(chǎn)生局部能量損失。中局部損失占很大的比重，因此，必須準碗計算。阻力的大小，部阻力和局部損失的規律進(jìn)行定的定性分析還是必大多數局部損失的計算還不能從理論上解決，而必須。而局部能量阻礙的影響在下游較長(cháng) 段距育三酒、變徑管、閥門(mén)等管件時(shí)，由于流速的研究改善管道的工作條件和減小局部損失的內卻還沒(méi)有消失，局部損 失的種類(lèi)借助于實(shí)驗公式或要的。這對于認識和估計不同局 案等，都有-定的幫助。措施，以及提出正確、局部阻礙的種類(lèi)雖多，但分析其合理的設計方案等幾種形式，以及這幾種形式的組合。流動(dòng)特征， 主要的也不過(guò)是過(guò)流斷面的擴大或縮小，流動(dòng)方向的改變，流動(dòng)的合人與分出義的開(kāi)完表明，用帶機失和范控提失樣不同的請態(tài)遵用不同的規如靠連件總菌，飲保持層流流態(tài)局部損失也還是是由各層流之間的黏性引起的。只過(guò)阻礙，而且受干擾后流動(dòng)仍能是由于邊壁的變化促使流建分布重新調整流體質(zhì)點(diǎn)產(chǎn)生的烈安形，加強了相鄰流層之間的相對局部阻力系數與Re成反比，即:運動(dòng)，因而加大了這一局部區域的壓力損失。在這種情況下，-B-Re式中，B是隨局都里礙的形狀的常數。此式表明，層流的府部損失也與平均流速的一次方成正比。
不過(guò)要使局部阻得處于受邊壁強烈干擾后的流動(dòng)仍能保持層流，只有當Re遠小于2320的情況下才有可能。這在通風(fēng)工程上是很少見(jiàn)的。為了探討素流局部損失的成因，現選取兒種典型的阻礙流動(dòng)見(jiàn).分析局部阻礙附近的流動(dòng)情況。從邊壁的變化緩急來(lái)看，局部阻礙又分為突變和漸變兩類(lèi)，圖中的(a)、(c)、(e)、(g) 為定變的，而(b)、(d)、(D)、 (h) 為漸變的。當流體以素流通過(guò)突變的局部阻礙時(shí)，由于慣性力處于支配地位，流動(dòng)不能像邊壁那樣突然轉彎，于是在邊壁的地方出現主流與邊壁脫離的現象，主流與邊壁之間出現漩渦區。漩渦區的流體并不是固定不變的，形成的渦流不斷被主流帶走，補充進(jìn)去的流體又會(huì )形成新的渦流，如此周而復始. 邊壁雖無(wú)突然變化但沿流動(dòng)方向出現堿速增壓現象的地方也會(huì )出現漩禍區。所示的漸擴管中，流速沿程減小，壓力不斷增加。在這樣的減速增壓區，流體質(zhì)點(diǎn)受到與流速方向相反的壓差作用?？拷鼙诘牧黧w質(zhì)點(diǎn)，流速本來(lái)就較小，在這反向壓差作用下， 速度逐漸戰小為零，隨后出現與主流相反方向的流動(dòng)。就在流速等于零的地方，主流開(kāi)始與壁面脫離。在出現反向流動(dòng)的地方形成漩渦區。圖2-15(h) 所示的三通直管上的漩渦區，也是酸速增壓造成的。對于漸變流的局部阻礙，在一定的Re范圍內，漩渦區的位置及大小與Re有關(guān)。所示的漸擴管中，隨考Re的增加，漠渦區的范圍就越大，位置越靠前。但突變的局部阻礙中，漩渦區的位置不變，Re對漩渦區大小的影響也沒(méi)有那樣顯薯。
在減壓增速區，流體質(zhì)點(diǎn)受到與流動(dòng)方向致的壓差作用，它只能加速，不能減速。因此漸縮管中不會(huì )出現濮渦區。不過(guò)如收縮角不是很小，漸縮管后有一不大的漩渦區流體經(jīng)過(guò)彎管時(shí)如圖2-15(e)，(f), 雖然過(guò)流斷面沿程不變，彎管內流體質(zhì)點(diǎn)受到離心力的作用，在彎管的前半段外側壓力沿程增大.內側 (a)突擴管 (向b)斷擴管壓力沿程減小，而流速是外側減小， 內側壓力增大。因此彎管前半段沿外側是減速增壓的，也可能出現漩渦區:在彎管的后半段，由于慣性作 《C)買(mǎi)縮臂 仙斷地管用，在Re和彎管的轉角較大而曲率半徑較小的情況下，漩渦區又在內側出現，彎管內側的漩渦無(wú)論是大小還是強度-般都比外側的旋渦大，它是加大能量損失的重要因素。流速不同的兩股氣流匯合時(shí)(e)折奇營(yíng) (街固奇管(g)，由于發(fā)生碰撞，以及氣流速度改變時(shí)形成滿(mǎn)流，是造成局部阻力的原因。當合流三通內直管的氣流大于支管的氣流速度時(shí)，會(huì )發(fā)生直管氣流引射支管氣流的作用，即流速較大的直管氣流失去能量，流速較小的支管氣流得到能量同理直管也會(huì )被支管引射，但在引射的 (g)銳角合流三通 (h)團分流三通過(guò)程中總能量損失增大。幾種典型阻礙流動(dòng)把各種局部能量損失和局部阻礙附近的流動(dòng)情況對照比較，可以看出，無(wú)論是改變流速的大小還是改變它的方向，較大的局部損失總是和波渦區的存在相聯(lián)系，漩渦區越大，能量損失越大。如邊壁變化僅使流體質(zhì)點(diǎn)變形和速度分布改組，不出現漩渦，其局部阻力一般較小。漩渦區內不斷產(chǎn)生漩渦，其能量來(lái)自主流，因而不斷消耗主流能量，在旋渦區及其附近過(guò)流斷面上的速度梯度加大，如圖2-15(a) 所示，也使主流能量損失增加，在漩渦不斷被帶走并擴散的過(guò)程中。加劇了下游一定范圍內的紊流脈動(dòng)，從而加大了這段管長(cháng)的能量損失.事實(shí)上，在局部阻礙范圍內的能量損失，只是局部損失的一部分，另--部分是在局部阻礙下游一定長(cháng)度的管段上損耗掉的。這段長(cháng)度被稱(chēng)為局部阻礙影響長(cháng)度。受局部阻礙干就的流動(dòng)。經(jīng)過(guò)了影響長(cháng)度之后。流速分布和紊流脈動(dòng)才能達到均勻流動(dòng)的正常情況.
對各種局部阻礙進(jìn)行大量的實(shí)驗研究表明，紊流的阻力系數一般說(shuō)來(lái)取決于局部阻礙的幾何形狀、固體壁面的相對粗糙度和雷諾數。但在不同的情況下，各因素所起的作用不同。局部阻礙形狀始終是一個(gè)起主導作用的因素。相對粗糙度的影響，只有對那些尺寸較長(cháng)(如圓錐角小的漸擴或斷縮管、曲率半徑大的彎管)，而且相對粗糙度較大的局部阻礙才需考慮。Re對ζ的影響則和類(lèi)似，隨著(zhù)Re由小變大，一般逐漸減小:當Re達到一定數值后，5幾乎與Re無(wú)關(guān)，這時(shí)局部損失與流速的平方成正比，流動(dòng)進(jìn)人阻力平方區。不過(guò)由于邊壁的影響和干擾，局部損失進(jìn)人阻力平方區的Re遠較沿程損失小。特別是突變的局部阻礙，當流動(dòng)變?yōu)樗亓骱?，很快就進(jìn)人阻力平方區，實(shí)際上對于這類(lèi)局部阻礙的5值，只決定于局部阻礙的形狀。對于斷變的局部阻礙進(jìn)人四力平方區的Re要大一些，大致可取Re>2x 105作為流動(dòng)的進(jìn)人圖力平方區的臨界指標，在通風(fēng)工程中，般氣流通過(guò)局部阻礙的 Re均很大，因此通風(fēng)工程中的5值只取決于局都阻礙形狀?，F以突然擴大為例，分析如下。流速分布接近于正常狀態(tài)處的斷面，列出兩斷面間的能量方程(為圓管突然擴大流動(dòng)。斷面表示開(kāi)始護大處的斷面，表不計沿程限力指失)
大小、方向或情況的變化流體在通過(guò)邊璧急劇發(fā)在通風(fēng)管道中，類(lèi)繁多，變化復雜。系數。盡管如此對局變化的區域，如彎頭、而產(chǎn)生局部能量損失。中局部損失占很大的比重，因此，必須準碗計算。阻力的大小，部阻力和局部損失的規律進(jìn)行定的定性分析還是必大多數局部損失的計算還不能從理論上解決，而必須。而局部能量阻礙的影響在下游較長(cháng) 段距育三酒、變徑管、閥門(mén)等管件時(shí)，由于流速的研究改善管道的工作條件和減小局部損失的內卻還沒(méi)有消失，局部損 失的種類(lèi)借助于實(shí)驗公式或要的。這對于認識和估計不同局 案等，都有-定的幫助。措施，以及提出正確、局部阻礙的種類(lèi)雖多，但分析其合理的設計方案等幾種形式，以及這幾種形式的組合。流動(dòng)特征， 主要的也不過(guò)是過(guò)流斷面的擴大或縮小，流動(dòng)方向的改變，流動(dòng)的合人與分出義的開(kāi)完表明，用帶機失和范控提失樣不同的請態(tài)遵用不同的規如靠連件總菌，飲保持層流流態(tài)局部損失也還是是由各層流之間的黏性引起的。只過(guò)阻礙，而且受干擾后流動(dòng)仍能是由于邊壁的變化促使流建分布重新調整流體質(zhì)點(diǎn)產(chǎn)生的烈安形，加強了相鄰流層之間的相對局部阻力系數與Re成反比，即:運動(dòng)，因而加大了這一局部區域的壓力損失。在這種情況下，-B-Re式中，B是隨局都里礙的形狀的常數。此式表明，層流的府部損失也與平均流速的一次方成正比。
不過(guò)要使局部阻得處于受邊壁強烈干擾后的流動(dòng)仍能保持層流，只有當Re遠小于2320的情況下才有可能。這在通風(fēng)工程上是很少見(jiàn)的。為了探討素流局部損失的成因，現選取兒種典型的阻礙流動(dòng)見(jiàn).分析局部阻礙附近的流動(dòng)情況。從邊壁的變化緩急來(lái)看，局部阻礙又分為突變和漸變兩類(lèi)，圖中的(a)、(c)、(e)、(g) 為定變的，而(b)、(d)、(D)、 (h) 為漸變的。當流體以素流通過(guò)突變的局部阻礙時(shí)，由于慣性力處于支配地位，流動(dòng)不能像邊壁那樣突然轉彎，于是在邊壁的地方出現主流與邊壁脫離的現象，主流與邊壁之間出現漩渦區。漩渦區的流體并不是固定不變的，形成的渦流不斷被主流帶走，補充進(jìn)去的流體又會(huì )形成新的渦流，如此周而復始. 邊壁雖無(wú)突然變化但沿流動(dòng)方向出現堿速增壓現象的地方也會(huì )出現漩禍區。所示的漸擴管中，流速沿程減小，壓力不斷增加。在這樣的減速增壓區，流體質(zhì)點(diǎn)受到與流速方向相反的壓差作用?？拷鼙诘牧黧w質(zhì)點(diǎn)，流速本來(lái)就較小，在這反向壓差作用下， 速度逐漸戰小為零，隨后出現與主流相反方向的流動(dòng)。就在流速等于零的地方，主流開(kāi)始與壁面脫離。在出現反向流動(dòng)的地方形成漩渦區。圖2-15(h) 所示的三通直管上的漩渦區，也是酸速增壓造成的。對于漸變流的局部阻礙，在一定的Re范圍內，漩渦區的位置及大小與Re有關(guān)。所示的漸擴管中，隨考Re的增加，漠渦區的范圍就越大，位置越靠前。但突變的局部阻礙中，漩渦區的位置不變，Re對漩渦區大小的影響也沒(méi)有那樣顯薯。
在減壓增速區，流體質(zhì)點(diǎn)受到與流動(dòng)方向致的壓差作用，它只能加速，不能減速。因此漸縮管中不會(huì )出現濮渦區。不過(guò)如收縮角不是很小，漸縮管后有一不大的漩渦區流體經(jīng)過(guò)彎管時(shí)如圖2-15(e)，(f), 雖然過(guò)流斷面沿程不變，彎管內流體質(zhì)點(diǎn)受到離心力的作用，在彎管的前半段外側壓力沿程增大.內側 (a)突擴管 (向b)斷擴管壓力沿程減小，而流速是外側減小， 內側壓力增大。因此彎管前半段沿外側是減速增壓的，也可能出現漩渦區:在彎管的后半段，由于慣性作 《C)買(mǎi)縮臂 仙斷地管用，在Re和彎管的轉角較大而曲率半徑較小的情況下，漩渦區又在內側出現，彎管內側的漩渦無(wú)論是大小還是強度-般都比外側的旋渦大，它是加大能量損失的重要因素。流速不同的兩股氣流匯合時(shí)(e)折奇營(yíng) (街固奇管(g)，由于發(fā)生碰撞，以及氣流速度改變時(shí)形成滿(mǎn)流，是造成局部阻力的原因。當合流三通內直管的氣流大于支管的氣流速度時(shí)，會(huì )發(fā)生直管氣流引射支管氣流的作用，即流速較大的直管氣流失去能量，流速較小的支管氣流得到能量同理直管也會(huì )被支管引射，但在引射的 (g)銳角合流三通 (h)團分流三通過(guò)程中總能量損失增大。幾種典型阻礙流動(dòng)把各種局部能量損失和局部阻礙附近的流動(dòng)情況對照比較，可以看出，無(wú)論是改變流速的大小還是改變它的方向，較大的局部損失總是和波渦區的存在相聯(lián)系，漩渦區越大，能量損失越大。如邊壁變化僅使流體質(zhì)點(diǎn)變形和速度分布改組，不出現漩渦，其局部阻力一般較小。漩渦區內不斷產(chǎn)生漩渦，其能量來(lái)自主流，因而不斷消耗主流能量，在旋渦區及其附近過(guò)流斷面上的速度梯度加大，如圖2-15(a) 所示，也使主流能量損失增加，在漩渦不斷被帶走并擴散的過(guò)程中。加劇了下游一定范圍內的紊流脈動(dòng)，從而加大了這段管長(cháng)的能量損失.事實(shí)上，在局部阻礙范圍內的能量損失，只是局部損失的一部分，另--部分是在局部阻礙下游一定長(cháng)度的管段上損耗掉的。這段長(cháng)度被稱(chēng)為局部阻礙影響長(cháng)度。受局部阻礙干就的流動(dòng)。經(jīng)過(guò)了影響長(cháng)度之后。流速分布和紊流脈動(dòng)才能達到均勻流動(dòng)的正常情況.
對各種局部阻礙進(jìn)行大量的實(shí)驗研究表明，紊流的阻力系數一般說(shuō)來(lái)取決于局部阻礙的幾何形狀、固體壁面的相對粗糙度和雷諾數。但在不同的情況下，各因素所起的作用不同。局部阻礙形狀始終是一個(gè)起主導作用的因素。相對粗糙度的影響，只有對那些尺寸較長(cháng)(如圓錐角小的漸擴或斷縮管、曲率半徑大的彎管)，而且相對粗糙度較大的局部阻礙才需考慮。Re對ζ的影響則和類(lèi)似，隨著(zhù)Re由小變大，一般逐漸減小:當Re達到一定數值后，5幾乎與Re無(wú)關(guān)，這時(shí)局部損失與流速的平方成正比，流動(dòng)進(jìn)人阻力平方區。不過(guò)由于邊壁的影響和干擾，局部損失進(jìn)人阻力平方區的Re遠較沿程損失小。特別是突變的局部阻礙，當流動(dòng)變?yōu)樗亓骱?，很快就進(jìn)人阻力平方區，實(shí)際上對于這類(lèi)局部阻礙的5值，只決定于局部阻礙的形狀。對于斷變的局部阻礙進(jìn)人四力平方區的Re要大一些，大致可取Re>2x 105作為流動(dòng)的進(jìn)人圖力平方區的臨界指標，在通風(fēng)工程中，般氣流通過(guò)局部阻礙的 Re均很大，因此通風(fēng)工程中的5值只取決于局都阻礙形狀?，F以突然擴大為例，分析如下。流速分布接近于正常狀態(tài)處的斷面，列出兩斷面間的能量方程(為圓管突然擴大流動(dòng)。斷面表示開(kāi)始護大處的斷面，表不計沿程限力指失)
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